電場の伝播だけを抜き出すと： 
これを，つぎのグラフに表す： 
場所ｚの時間ｔの電場を \( \vec{E}(z,\,t) \) で表すと， \[ \vec{E}(z,\,t) = (E_x(z,\,t), \,0, \,0) \] であり，上のグラフは \( E_x(z,\,t) \) のグラフになっている。 場所ｚ＝０での電場の時間的変化は，\( E_x(0,\,t) \) のグラフになる： 
時間ｔ＝０では空間に波は現れていないが，以降の波の伝播を逆溯行するとき，つぎの波を潜在させていることになる──これを関数Ｆ(ｚ) のグラフとする： 
電場は，光速度ｃで伝わる。 よって，\( z=ct \) の関係にある \( (z,\,t) \) に対し，\( E_x(z,\,t) ＝ E_x(0,\,0) = F(0) = 0 \) である。 したがって，\( E_x(z,\,t) \) のグラフが，つぎのようになる： 
時間ｔ固定 \[ E_x(z,\,t) = F( z - ct) \] 
磁場も，これと同様に表現される。 |