電磁波の発信源は，電場・磁場が規則的に変化 (振動) する点である。
発信点での，電場 (位相をｘ軸上に表現)・磁場 (位相をｙ軸上に表現) の振動単位： 
この位相変化が，隣接伝いで伝わっていく。 伝播の方向の一つをｚ軸に表わすと： 
この位相伝播は, 「波」である。 この波が, 「電磁波」である： 電磁波の波形の絵図は，３次元である。 よって，波動表現は，時間軸が加わって４次元になる。 波動を３次元の絵図に表したければ，電場の伝播だけを抜き出せばよい。 電場の伝播は磁場の伝播を含蓄するからである。 電場の伝播だけを抜き出すと： 
これを，つぎのグラフに表す： 
場所ｚの時間ｔの電場を \( \vec{E}(z,\,t) \) で表すと， \[ \vec{E}(z,\,t) = (E_x(z,\,t), \,0, \,0) \] であり，上のグラフは \( E_x(z,\,t) \) のグラフになっている。 場所ｚ＝０での電場の時間的変化は，\( E_x(0,\,t) \) のグラフになる： 
時間ｔ＝０では空間に波は現れていないが，以降の波の伝播を逆溯行するとき，つぎの波を潜在させていることになる──これを関数Ｆ(ｚ) のグラフとする： 
電波は，光速度ｃで伝わる。 よって，\( z=ct \) の関係にある \( (z,\,t) \) に対し，\( E_x(z,\,t) ＝ E_x(0,\,0) = F(0) = 0 \) である。 したがって，\( E_x(z,\,t) \) のグラフが，つぎのようになる： 
時間ｔ固定 \[ E_x(z,\,t) = F( z - ct) \] 
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